Descripción: Práctica: Número de Reynolds de ESIQIE
Cuba de Reynolds - Mecanica de FluidosDescripción completa
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Cuba de Reynolds, desarrollo teórico y experimentalDescripción completa
Una presentación de como usar el numero de Reynolds, saber cuando es un flujo turbulento, un flujo laminar o un flujo transicional; al igual que determinamos las formulas convencionales para…Descripción completa
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broj
Descripción: Ensayo de Laboratorio que permitira entender el numero de reynolds, su aplicacion con los fluidos
Informe de Cuba de ReynoldsDescripción completa
NÚMERO DE REYNOLDS
Teorema de trans Teorema t ransport porte e de Reynolds El teorema del transporte de Reynolds es el primer paso para poder demostrar todas las ecuaciones básicas de la mecánica de fluidos. Este teorema indica como varía con el tiempo una propiedad cualquiera (B) del fluido dentro de un volumen de control (VC) definido. La ecuacin del teorema de Reynolds varía li!eramente si el volumen de control es fi"o# mvil o deformable. El volumen de control es la re!in de inter$s que se desea estudiar# estudiar# mientras que la superficie de control (%C) es el área que envuelve el volumen de control# es un concepto abstracto y no obstruye de nin!una forma al fluido. Considerando un volumen de control fi"o atravesado por una confi!uracin de flu"o arbitraria# como se muestra en la fi!ura si!uiente# la &nica complicacin adicional es que 'ay onas de entrada y salida variables a lo lar!o de la superficie de control.
Cada área diferencial ( dA) de la superficie de control tendrá una velocidad V que formará un án!ulo con la direccin local normal a dA# por lo tanto# los flu"os de entr entrad ada a vend vendrá rán n defi defini nido dos s por por (V* (V* cos cos)) entdt # cuando el flu"o entre o (V* cos)sal dt cuando cuando el flu"o sal!a. +abrá superficies que podrán corresponder a líneas de corriente (,-/) o a paredes slidas ( V,).
%e define B como una propiedad cualquiera del fluido que se conserve (masa# cantidad de movimiento# etc). 0 se define 1 como la variacin de B respecto de la masa
La cantidad total de B en el volumen de control es2
E3aminando la fi!ura anterior# se observan tres focos de variacin de de control2
B en
el volumen
Variacin de 1 en el interior del VC2
4lu"o de 1 que abandona el VC2
4lu"o de 1 que entra al VC2
5bs$rvese que en el límite cuando el cambio instantáneo de B en el sistema es la suma de la variacin interior más el flu"o que sale menos el que entra .
Esta es la e3presin del teorema del transporte de Reynolds para un volumen de control fi"o arbitrario. Cuando la propiedad B es la masa# cantidad de movimiento# momento cin$tico o ener!ía# tenemos las leyes básicas en forma inte!ral. Como el volumen de control está fi"o en el espacio# los vol&menes elementales (dVol) no varían con el tiempo# de modo que la derivada temporal que aparece en el se!undo
miembro se anulará# a menos que 1 o 6 no permanecan constantes (flu"o no estacionario). La e3presin del teorema del transporte de Reynolds puede e3presarse de forma más sencilla. 7efinimos n como vector unitario normal 'acia el e3terior en cualquier punto de la superficie de control# entonces V·n , V para flu"o saliente y V·n, 8V para flu"o entrante. 9or tanto# los t$rminos de flu"o se pueden representar por medio de inte!rales simples que incluyen ( V·n) tanto para flu"os salientes positivos como para flu"os entrantes ne!ativos. La forma compacta del transporte de Reynolds es pues2
+asta el momento se 'a supuesto un volumen de control fi"o y que no se mueve. En el caso de que el volumen de control est$ en movimiento# con velocidad uniforme Vs# un observador fi"o al VC verá pasar el flu"o a una velocidad ( Vr ) definida por2 Vr ,V8Vs
7onde V es la velocidad del fluido respecto al mismo sistema de referencia que se mide la velocidad del VC. El teorema de transporte de Reynolds con movimiento uniforme del VC queda2
* pesar de lo e3puesto 'asta a'ora# el caso más !eneral se presenta cuando el volumen de control se mueve y deforma arbitrariamente. En este caso# el flu"o de volumen a trav$s de la %C es nuevamente proporcional a la velocidad relativa normal Vr ·n. %in embar!o# como la superficie de control se deforma# con velocidad Vs,Vs(r #t)# la velocidad relativa Vr ,V(r #t) : Vs(r #t). Esta funcin puede ser una funcin complicada de operar# a pesar de que la e3presin ten!a la misma forma que en el caso anterior. 9or otra parte# debe tenerse en cuenta que los elementos de volumen de la inte!ral de volumen se distorsionan con el tiempo. 9or ello# la derivada temporal debe ser tomada despu$s de la inte!racin. 9ara un volumen de control deformable# el teorema del transporte adopta la si!uiente forma2